你想弄懂什么？

该模型通过连续的局部线性近似追踪微小的输入变化 $dx$。首先，内层函数 $h(x)=x^2$ 将其导数 $h'(x)=2x$ 作为缩放因子作用于输入变化。

适用条件：函数 $h$ 和 $g$ 在相关点可导。；输入变化 $dx$ 是无穷小的。；外层导数是在内层函数的输出 $h(x)$ 处求值，而不是在 $x$ 处。

该模型通过连续的局部线性近似追踪微小的输入变化 $dx$。首先，内层函数 $h(x)=x^2$ 将其导数 $h'(x)=2x$ 作为缩放因子作用于输入变化。

适用条件：函数 $h$ 和 $g$ 在相关点可导。；输入变化 $dx$ 是无穷小的。；外层导数是在内层函数的输出 $h(x)$ 处求值，而不是在 $x$ 处。

莱布尼茨记号 $\frac{dy}{dx} = \frac{dy}{du}\frac{du}{dx}$ 类似于代数约分，但导数是极限，而不是普通的分数。严格的证明依赖于将增量精确表达为 $\Delta y = [g'(u)+\epsilon]\Delta u$，其中 $\epsilon \to 0$。

适用条件：函数是可导的。；内层导数 $du/dx$ 可以为零。；论证需要严格的极限定义，而不是非正式的代数。

莱布尼茨记号 $\frac{dy}{dx} = \frac{dy}{du}\frac{du}{dx}$ 类似于代数约分，但导数是极限，而不是普通的分数。严格的证明依赖于将增量精确表达为 $\Delta y = [g'(u)+\epsilon]\Delta u$，其中 $\epsilon \to 0$。

适用条件：函数是可导的。；内层导数 $du/dx$ 可以为零。；论证需要严格的极限定义，而不是非正式的代数。