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正则施图姆-刘维尔问题具有趋向于无穷大的无限谱 $\lambda_n \to \infty$，并且其特征函数是正交且完全的。因为它们正交且完全，所以在归一化后可以构成正交归一基（ONB）。

适用条件：施图姆-刘维尔问题是正则的（$X=[a,b]$ 且对所有 $x \in X$，$p(x) \neq 0$）。

正则施图姆-刘维尔问题具有趋向于无穷大的无限谱 $\lambda_n \to \infty$，并且其特征函数是正交且完全的。因为它们正交且完全，所以在归一化后可以构成正交归一基（ONB）。

适用条件：施图姆-刘维尔问题是正则的（$X=[a,b]$ 且对所有 $x \in X$，$p(x) \neq 0$）。

狄利克雷边界条件对应于将导数系数设为零（$\alpha_2 = \beta_2 = 0$），留下关于端点处 $y$ 值的条件。诺依曼边界条件对应于将函数系数设为零（$\alpha_1 = \beta_1 = 0$），留下关于导数的条件。

适用条件：一般边界条件是 $\alpha_1 y(a) + \alpha_2 y'(a) = 0$ 和 $\beta_1 y(b) + \beta_2 y'(b) = 0$。；狄利克雷：$\alpha_2 = \beta_2 = 0$。；诺依曼：$\alpha_1 = \beta_1 = 0$。

狄利克雷边界条件对应于将导数系数设为零（$\alpha_2 = \beta_2 = 0$），留下关于端点处 $y$ 值的条件。诺依曼边界条件对应于将函数系数设为零（$\alpha_1 = \beta_1 = 0$），留下关于导数的条件。

适用条件：一般边界条件是 $\alpha_1 y(a) + \alpha_2 y'(a) = 0$ 和 $\beta_1 y(b) + \beta_2 y'(b) = 0$。；狄利克雷：$\alpha_2 = \beta_2 = 0$。；诺依曼：$\alpha_1 = \beta_1 = 0$。

当且仅当其定义域是有限闭区间 $X=[a,b]$ 且系数 $p$ 在 $X$ 上处处不为零（对所有 $x \in X$，$p(x) \neq 0$）时，施图姆-刘维尔问题是正则的。当定义域 $X$ 是无限的/无界的，或者系数 $p$ 在 $X$ 中的某点 $x_0$ 处为零时，该问题是奇异的。

适用条件：正则：$X=[a,b]$ 且对所有 $x \in X$，$p(x) \neq 0$。；奇异：$X$ 是无限的，或者存在某个 $x_0 \in X$ 使得 $p(x_0)=0$。；对于无界的 $X$，边界条件使用极限来解释。

当且仅当其定义域是有限闭区间 $X=[a,b]$ 且系数 $p$ 在 $X$ 上处处不为零（对所有 $x \in X$，$p(x) \neq 0$）时，施图姆-刘维尔问题是正则的。当定义域 $X$ 是无限的/无界的，或者系数 $p$ 在 $X$ 中的某点 $x_0$ 处为零时，该问题是奇异的。

适用条件：正则：$X=[a,b]$ 且对所有 $x \in X$，$p(x) \neq 0$。；奇异：$X$ 是无限的，或者存在某个 $x_0 \in X$ 使得 $p(x_0)=0$。；对于无界的 $X$，边界条件使用极限来解释。

施图姆-刘维尔问题是当对偏微分方程或初边值问题应用分离变量技术时产生的一般边值问题类。它们也被定位为谱定理向无限维推广的一部分。

适用条件：上下文是使用分离变量法求解偏微分方程或初边值问题。

施图姆-刘维尔问题是当对偏微分方程或初边值问题应用分离变量技术时产生的一般边值问题类。它们也被定位为谱定理向无限维推广的一部分。

适用条件：上下文是使用分离变量法求解偏微分方程或初边值问题。